Electron Extended Model

Nel post " I valori dei campi elettromagnetici del modello " abbiamo mostrato la relazione che esiste tra i moduli (i soli che hanno significato fisico nel modello) dei vettori rotanti della carica e della corrente elettrica (vedi eq.8.13 ): I=e/T dove T=λ/c (vedi eq.2.2 ) è il periodo di rotazione del vettore della carica lungo la circonferenza λ della spira elementare. Nota : nel modello esteso la rotazione di un vettore è definita rispetto ai relativi riferimenti spazio/tempo: nel caso dell'elettrone la carica e la corrente elettrica sono definite nel riferimento di tipo tempo (vedi il relativo post ). Ricordiamo infatti che la corrente elettrica è così definita (vedi eq.8.11 ed eq.8.12 ) nel riferimento di tipo tempo (in x,y=0 ): I(y,t)= (1/i2π) ∂ e(x,t)/ ∂ t= e(y,t)/T   dove per definizione risulta I(y,t)= I ¢(y,t) e e(y,t)= e ¢(y,t) (vedi eq.8.1 ) e quindi: I ¢(y,t) =e ¢(y,t) /T      (16.1) dove la fase ¢(y,t) indica lo stesso verso di rotazione di carica

Come descritto nel post " Carica puntiforme e massa estesa " il modello dell'elettrone presuppone che la massa sia distribuita in modo uniforme sul disco rotante di raggio r= λ /2π (vedi eq.2.4 ). Inoltre, come già anticipato (vedi " Il momento magnetico dell'elettrone esteso " e " Il momento angolare dell'elettrone esteso "), si suppone che il disco massivo venga sempre misurato nello spazio-tempo classico in soli due stati ( up e down )* rispetto al proprio asse di simmetria (quello di rotazione): ciò suggerisce che anche l'interazione gravitazionale si propaghi lungo l'asse di rotazione del modello. Nota : mentre nel caso dell'interazione elettrica questa si propaga dal centro di carica elettrica (vedi il post precedente ). Supponiamo quindi che l'interazione gravitazionale si propaghi sempre lungo l'asse Y di rotazione del disco elementare: in figura mostriamo la sovrapposizione di alcuni degli infiniti stati di spin