Electron Extended Model

Nel post " I valori dei campi elettromagnetici del modello " abbiamo mostrato la relazione che esiste tra i moduli (i soli che hanno significato fisico nel modello) dei vettori rotanti della carica e della corrente elettrica (vedi eq.8.13 ): I=e/T dove T=λ/c (vedi eq.2.2 ) è il periodo di rotazione del vettore della carica lungo la circonferenza λ della spira elementare. Nota : nel modello esteso la rotazione di un vettore è definita rispetto ai relativi riferimenti spazio/tempo: nel caso dell'elettrone la carica e la corrente elettrica sono definite nel riferimento di tipo tempo (vedi il relativo post ). Ricordiamo infatti che la corrente elettrica è così definita (vedi eq.8.11 ed eq.8.12 ) nel riferimento di tipo tempo (in x,y=0 ): I(y,t)= (1/i2π) ∂ e(x,t)/ ∂ t= e(y,t)/T   dove per definizione risulta I(y,t)= I ¢(y,t) e e(y,t)= e ¢(y,t) (vedi eq.8.1 ) e quindi: I ¢(y,t) =e ¢(y,t) /T      (16.1) dove la fase ¢(y,t) indica lo stesso verso di rotazione di carica

Come descritto nel post " Carica puntiforme e massa estesa " il modello dell'elettrone presuppone che la massa sia distribuita in modo uniforme sul disco rotante di raggio r= λ /2π (vedi eq.2.4 ). Inoltre, come già anticipato (vedi " Il momento magnetico dell'elettrone esteso " e " Il momento angolare dell'elettrone esteso "), supponiamo che il disco massivo venga sempre misurato nello spazio-tempo classico in soli due stati ( up e down )* rispetto al proprio asse di simmetria (quello di rotazione): ciò suggerisce che anche l'interazione gravitazionale si propaghi lungo l'asse di rotazione del modello. Nota : mentre nel caso dell'interazione elettrica questa si propaga dal centro di carica elettrica (vedi il post precedente ). Supponiamo quindi che l'interazione gravitazionale si propaghi sempre lungo l'asse di rotazione del disco elementare: in figura mostriamo la sovrapposizione di alcuni degli infiniti stati di spin d